ストロガッツ非線形ダイナミクスとカオス : 数学的基礎から物理・生物・化学・工学への応用まで の読書会ページ
ストロガッツ非線形ダイナミクスとカオス : 数学的基礎から物理・生物・化学・工学への応用まで 著者:Strogatz,StevenHenry,1959- 田中,久陽 中尾,裕也 千葉,逸人,1982- 出版社:丸善出版 (201501) ISBN-10:4621085808 ISBN-13:9784621085806
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意見、感想、コメントなど
(a) 2つの静止した質量$m_1$と$m_2$の物体を結ぶ直線上を動く粒子の質量を$m$、速度を$v$とする。このとき、$x$の位置にある粒子のエネルギーは、
\[ E = \frac{1}{2} m v^2 - \frac{Gmm_1}{|x|} - \frac{Gmm_2}{|a-x|} \]となる。エネルギー保存則から、$0<x<a$において、
\[ \frac{d}{dt} E = m \dot{x} \left( \ddot{x} + \frac{Gm_1}{x^2} - \frac{Gm_2}{(a-x)^2} \right) = 0 \]となる。ここで$\dot{x} = v$を利用した。
したがって、
\[ \ddot{x} = \frac{Gm_2}{(x-a)^2} - \frac{Gm_1}{x^2} \]が得られる。
(b) $v = \dot{x} $とおくと、この系は、
\[ \dot{x} = v, \ \ \dot{v} = \frac{Gm_2}{(x-a)^2} - \frac{Gm_1}{x^2} \]と表せる。したがって、この系の固定点(釣り合いの位置)は、
\[ (\frac{\sqrt{m_1}}{\sqrt{m_1}+\sqrt{m_2}}a, 0) \]となる。また、この固定点近傍では、
\[ A = \frac{2G}{a^3} \frac{(\sqrt{m_1}+\sqrt{m_2})^4}{\sqrt{m_1m_2}} \]とおくと、
\[ \begin{pmatrix} \dot{x} \\ \dot{v} \end{pmatrix} = \begin{pmatrix} 0 & 1 \\ A & 0 \end{pmatrix} \begin{pmatrix} x \\ v \end{pmatrix} \]となり、$\tau = 0, \ \ \Delta = -A$となるので、サドル点である。つまり、釣り合いの位置は不安定であるといえる。このときの固有値と固有ベクトルは
\[ \lambda = \sqrt{A} \ \ \to \ \ \begin{pmatrix} 1 \\ \sqrt{A} \end{pmatrix} \\
\lambda = -\sqrt{A} \ \ \to \ \ \begin{pmatrix} 1 \\ -\sqrt{A} \end{pmatrix} \]となる。
解答者:goodbook 解答日時:2020-09-23 04:45:15
問題解答へのコメント
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$m_1=4, \ \ m_2 = 1, \ \ a=3, \ \ G = 1$の時の相図
投稿者:goodbook 投稿日時:2020-09-24 05:15:11 |